因为各对极下的磁动势和磁阻别离构成一个对称独立的分支磁路，所以一相绕组的磁动势就等于上述双层短距线圈组的磁动势。为了使式在有用中更为简练，通常把式用每相电流的有用值与每相每一支路串联匝数N来标明。设绕组的相电流为I，绕组的并联支路数为，则线圈中的电流，别的，和求绕组电动势时相同，每相每一支路串联匝数，即有：。将之代入式中，即可得到双层、短距、散布的单相绕组磁动势的公式

　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　（1）

　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　（2）

　　对基波磁动势

　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　（3）

　　习气上，用电视点来标明空间的方位，即有

　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　（4）

　　对高次谐波磁动势

　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　（5）

　　这么，悉数脉振磁动势方程式可由式（1）改写成

　　　　（6）

　　（6）式的坐标原点应取在该相绕组的轴线处。

　　1）单相绕组的通以沟通电，发作的磁动势是一脉振磁动势，沿圆周呈阶梯形散布。能够将阶梯形散布的磁动势分化为基波和一系列高次谐波，基波和高次谐波均为脉振波。

　　2）基波磁动势和高次谐波磁动势既是时刻的函数，空间某处的磁动势随时刻正弦改动，又是空间的函数，基波磁动势和高次谐波磁动势沿空间正弦散布。

　　3）磁动势绕组系数的核算和电动势的相同，阐明磁动势的核算和电动势的核算类似，反映了时刻波和空间波的一同。

　　4）磁动势基波幅值的方位在该相绕组的轴线上，高次谐波磁动势也必有一个幅值处在该相绕组的轴线上。

上一篇：单相短路电流核算

下一篇：电阻概念