将每极下归于同一相的线圈串联起来，就变成一个线圈组。图1（a）示出一个整距q=3的线圈组的构成磁动势。由此图可见，每个整距线圈发作的磁动势都是矩形波，将三个矩形波迭加，即可求得线圈组的构成磁动势，如图1（a）中粗线条的阶梯波所示。其基波如图1（b）所示。

图1 整距线圈组的磁动势
a）构成磁动势波形 b）构成磁动势基波 c）基波磁动势的矢量叠加

　　因为基波磁动势在空间按正弦规矩散布，故可用空间矢量标明。把q个互差电角的基波磁动势矢量相加，即可求得线圈组的构成磁动势基波幅值，如图（c）所示。不丑恶出，用磁动势矢量相加求线圈组构成磁动势的办法与用电动势相量相加求散布绕组构成电动势的办法一样。这么，凭仗于前面图求构成电动势的办法，能够求得线圈组的构成磁动势基波幅值为

　　　　　　　　　　　　（1）

　　上式中

　　　　　　　　　　　　　　　　　　（2）

　　称为基波磁动势的散布系数，它和基波电动势的散布系数公式一样，标明散布线圈基波构成磁动势与具有悉数散布线圈一样匝数的会集线圈基波磁动势的比值。

　　同理，能够推得线圈组的高次谐波磁动势Fqv为

　　　　　　　　　　　 （3）

　　式中为次谐波磁动势的散布系数。和电动势的次谐波散布系数一样，其表达式为

　　　　　　　　　　　　　　　　　　（4）

　　显着，和电动势剖析的定论一样，选用散布绕组，也能够削弱高次谐波磁动势，改进磁动势波形。

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