一、欧姆规矩电阻

稳恒电场和静电场相同，满意环路规矩∮E·dl=0，然后能够引入电位差（电压）的概念。加在导体两头电压纷歧样，经过该导体的电流强度也纷歧样。

欧姆规矩：实验证实，经过一段导体的电流强度与导体两头的电压成正比 ，即：

式中的份额系数由导体的性质决议，叫做该导体的电阻，单位：欧姆（Ω）。

以电压U为横坐标，电流强度I为纵坐标画出的曲线叫做该元件伏安特性曲线。

适用方案：1、线性元件。2、不含源

二、电阻率

实验标明，导体的电阻与导体的资料、几许形状及温度有关，对必定资料制成的横截面均匀的导体，它的电阻为：

ρ由导体的资料决议，称为导体的电阻率，描绘导体本身的性质。实验证实，关于通常导体其随温度的改动可近似标明为：

式中ρ和ρ0别离是摄氏温度为t和0时的电阻率，α称为温度系数，取决于资料的种类。

电阻的核算：

当导体的截面S或电阻率ρ不均匀时，则其电阻核算式为：

式中dl为沿电流方向的长度元，核算时要留心电流是沿什麽方向流过导体的，S为笔直于电流方向的面积。

超导景象简介。

三、欧姆规矩微分方法

经典金属电子论：金属导电的微观规矩是由它的微观构造和导电机制所决议的。下面咱们从经典力学和经典核算学的视点对金属导电的二个规矩作一个粗糙的阐明。导体内无电场时，很多安闲电子无规矩热运动的核算作用是不构成微观电流是；导体中加了电场往后，安闲电子的总速度是由热运动速度和定向运动速度两有些速度构成。

安闲电子均匀定向运动速度（漂移速度）,不是对某一单个电子而言的，而是对很多电子求核算均匀得到的物理量。例如，安闲电子在稳恒电场作用下运动，与晶体点阵磕碰后，定向运动速度。电子在两次磕碰之间的定向运动有些便是一个初速为零的匀加速直线运动（）。

下面分三步找联络：

、

设两次磕碰之间的均匀旅程（均匀安闲程）为，由于热运动均匀速度远大于定向均匀速度，故近似有：

2、设稳恒电流I沿轴线方向均匀流过圆柱形均匀导体,悉数安闲电子以同一均匀定向速度u运动,单位体积中安闲电子数为n，则该柱体内共有nusΔt个安闲电子，在时刻Δt内悉数经过横截面s。

∴

、由上面得到：

令

则：

此式反映了电流密度j与致使这一电流密度的外因（E）及内因（σ）之间的联络，与欧姆规矩I=GU（欧姆规矩的积分方法）类似，称为欧姆规矩的微分方法，两种方法是等价的，彼此能够互推。

简略阐明：

它的物理含义是：电荷的定向运动是电场作用的作用，导体中某点的电流密度j与该点的电场强度E成正比。这一规矩尽管是用经典理论在分外状况下推导出来的，可是理论和实验都证实，它对非稳恒状况的导体也树立。

四、焦尔规矩——能量守恒规矩的表现

英国物理学家焦耳经过实验总结出如下规矩：电流转过导体时放出的热量Q与电流强度I的平方，导体的电阻R及通电的时刻t成正比，当各个物理量均选用世界单位制时，Q=I2Rt，Q的单位为焦耳。

电流转过导体时放出焦耳热的景象可从微观上作定性剖析与阐释。安闲电子与原子实经过磕碰沟通能量，有电场时，把定向运动的动能传递给原子实，加重了原子实的热振荡，这在微观上表现为导体的温度添加，亦即金属导体放出热量。由此可见，焦耳热实习上是电场力的功转化而成的。

能够证实电场力的功刚好等于导体在相一同间内所放出的焦耳热.

设导体中的电流强度为I，则时刻t内经过导体任一横截面的电荷量为q=It，或许说有这麽多电量从导体的一端移至另一端，故电功为A=qU=IUt,对纯电阻电路U=IR,∴A=I2Rt，A=Q这恰是能量守恒规矩所恳求的作用。

假若电路是由导线和直流电动安排成的，电场力所做的功一小有些转化为热能，由导线开释，大有些转化为机械能，由电动机对外做机械功。此刻从能量守恒规矩就不能得出A=Q，但Q=I2Rt(实验总结)与A=IUt(理论核算作用)依然树立。关于纯电阻电路，两者等价；关于非纯电阻电路，两者不等价（不能得出A=Q）。

电功率：单位时刻内电场力所做的功称为电功率，用P标明。

留心：P=UI与P=I2R或，是有区别的。UI是一段电路所耗费的悉数电功率，而I2R或仅仅由于电阻发热而耗费的电功率。当电路中只需电阻元件时，耗费的电能悉数转化成热，这两种功率是相同的。可是，当电路中除了电阻外还有电动机、电解槽等其它转化能量的设备时，这两种功率并不持平，有必要别离核算。

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