依据偏置电路办法，场效应管拓宽电路的直流转路分为自给偏压电路和分压式偏置电路。
一、自给偏压电路
用N沟道结型场效应管构成的自给偏压电路如图Z0217所示。
自给偏压原理：在正常作业计划内，场效应管的栅极简直不取电流，IG= 0，所以，UG = 0，当有IS = ID流过RS时，必定会发作一个电压US＝ISRS＝IDRS，然后有
UGS = UG- US= - IDRS
依托场效应管本身的电流ID 发作了栅极所需的负偏压，故称为自给偏压。
为了减小RS对拓宽倍数的影响，在RS 两头并联了一个旁路电容 Cs。
核算静态作业点,由图Z0217所示电路的直流转路可得：
UGS = UG- US= - IDRSGS0223
UDS = ED - ID（RS + Rd） GS0224
结型场效应管的搬运特性可近似标明为：

式中IDSS为丰满漏电流，VP为夹断电压。
联立求解GS0223～GS0225各式，便可求得静态作业点Q（ID，UGS，UDS）。
二、分压式偏置电路
由于参数IDSS ，VP 等与温度有关，因而，场效应管拓宽电路也要设法安稳静态作业点。实习上，自给偏压电路就具有必定的安稳Q点的才调。例如：温度添加使ID添加时，US也随之添加，然后使UGS 更负，反过来又按捺了ID的增大。但假定对温度安稳性央求更高时，单纯靠增大RS来安稳Q点，必定会致使Au降低，乃至发作严峻的非线性失真。图Z0218所示的分压式偏置电路，经过R1与R2分压，给栅极一个固定的IE电压，这么就能够把RS选的比照大，而Q点又不致于过低。图中Rg的首要作用是增大输入电阻，进一步减小栅极电流。
对分压式偏置电路，在断定静悉作业点时，一样可用图解法和核算法。与自给偏压电路纷歧样的本地是UG≠0。只需将栅源回路直流负载线方程改为：

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